Cambiar un solo factor de relajación movió la solución convergida — Dónde la velocidad de cara de Rhie–Chow recuerda la sub-relajación
En SIMPLE, bajar α_u de 0.7 a 0.3 cambia la velocidad convergida. Rhie–Chow deja α_u en el amortiguamiento; guardar la cara, como Majumdar, lo elimina.
Con el área curva exacta de cada celda, ∂x/∂x dejó de valer 1 — por qué el área por producto cruz de diagonales encaja con Green–Gauss
El jacobiano central hace que ∂x/∂x deje de valer 1 en una malla FVM curva. El producto cruz de las diagonales coincide con las caras rectas.
Cuando el gradiente se tuerce en mallas deformadas — Green–Gauss y reconstrucción por mínimos cuadrados ponderados
En una celda plana, Green–Gauss gira el gradiente casi en perpendicular. Con peso n=1, el error del campo curvo baja de 0.0293 a 0.0222.
Los extremos falsos que una reconstrucción de segundo orden inventa en mallas no estructuradas — Limitadores Barth–Jespersen y Venkatakrishnan
En una malla no estructurada, la cara de segundo orden sale del rango vecino. Barth–Jespersen recorta la pendiente; Venkatakrishnan suaviza el corte con K.
Cuando la malla se sesga, el laplaciano se fuga — corrección de flujo difusivo no ortogonal
El vector de área se parte en un tramo implícito y una corrección diferida. La corrección mínima llega a cociente 1 a 45 grados y deja de contraer.
Envolver un ala con una malla rectangular — transformación de coordenadas curvilíneas y métricas de malla
En la malla ondulada el jacobiano va de 0.62 a 1.38 y sigue positivo. Escribir el flujo con y_η baja el residuo de flujo libre a cerca de 1e-16.
Advectar sin dividir direcciones — El esquema upwind no dividido de Bell-Colella-Glaz
Dividir direcciones tuerce un escalar diagonal. Bell-Colella-Glaz conserva el pico del disco en rotación con el peso (1-CFL) y una corrección transversal.
El sistema propio de Euler en una dirección arbitraria — tres ondas, dos repeticiones, una singularidad
Con n_x=0,01 la fila izquierda R-1 divide por 100, y en cero diverge. Una cara a 30° conserva R-1; una cara acostada sobre y pasa a R-2.
Pesos que salvan el gradiente en mallas no estructuradas — aproximación por mínimos cuadrados móviles (MLS)
Con h=0.07, orden 2 y 25 puntos dispersos, la derivada MLS de Taylor de sin(2πx) tiene un RMSE de 0.21, cerca del 3% de la amplitud 2π.
La estrella en reposo que empezó a moverse — FVM bien balanceado y conservación del momento angular en coordenadas polares
Si 2P/r se discretiza con descuido, una estrella en reposo deja escapar gas por su centro.
Celdas torcidas, gradientes desviados — Green–Gauss frente a Least-Squares
Con skew 0,9 el error impreso de Green–Gauss es 31% y el de mínimos cuadrados es 9%. La razón se queda cerca de 3,4 desde el anillo simétrico.
FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización
FDM discretiza el operador, FEM proyecta sobre una base y FVM equilibra flujos de cara. Se decide la conservación, el choque y la malla no estructurada.