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74 términos CFD · 73 vinculados a artículos publicados

— A —

AMG13 veceswiki ↗

Multigrid algebraico. Precondicionador multinivel construido desde el grafo de la matriz, sin malla geométrica.

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Con CFL acústico 10 el precondicionador multiplicaba el error por 100 en cada sweep — la flecha que descarta un precondicionador por bloques×5[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad×4Lo que Jacobi no mata en 10 000 barridos, un V-ciclo lo mata en 10 — el verdadero secreto del multigrid×2Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×2

AMR28 veceswiki ↗

Refinamiento adaptativo de malla. Refina la malla solo donde la solución varía con fuerza.

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El mismo resultado con el 18 % de las celdas — criterios de marcado AMR y reflujo coarse-fine×9ρ y u coinciden hasta el último dígito, pero la deformación se infla un 45 % — el reescalado de no equilibrio en el refinamiento de malla LBM×7AMR con Quadtree — Dejar que la malla crezca solo donde hace falta×7Mover refine una línea debajo de stream costó un error 7.2 veces mayor — el ciclo temporal recursivo de LBM AMR×3Lo que Jacobi no mata en 10 000 barridos, un V-ciclo lo mata en 10 — el verdadero secreto del multigrid×2

AUSM27 veces

Advection Upstream Splitting Method. Familia de flujos que separa presión y advección (+, +up).

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Capturar choques sin multiplicar una matriz en cada cara — Separación de flujo AUSM×20[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)×2Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×2Refinar la malla a la mitad adelantó el estallido al doble — autovalores complejos del modelo two-fluid de 6 ecuaciones×1[Reseña] Cómo hacer que un flujo no lineal se comporte como lineal — relajación de Jin–Xin y Suliciu×1

— B —

BiCGSTAB13 veceswiki ↗

Gradiente biconjugado estabilizado. Solver de Krylov para matrices no simétricas; el residuo suele oscilar.

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Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×8Subir el número de Péclet de celda a 2 llevó la solución hasta -0.33 — donde desapareció la energía a minimizar×1Donde Jacobi se muere en una malla de capa límite — el precondicionador linelet×1Lo que Jacobi no mata en 10 000 barridos, un V-ciclo lo mata en 10 — el verdadero secreto del multigrid×1Difusión implícita y algoritmo de Thomas — comprar estabilidad con un solo barrido tridiagonal×1

Boundary Layer79 veces

Región delgada junto a la pared donde la viscosidad concentra el gradiente de velocidad.

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Por qué una pelota más rugosa vuela más lejos — La crisis de arrastre y la separación de capa límite×13Mide la resistencia y obtén la transferencia de calor — la analogía de Reynolds×12Cuando el chorro se rompe — el número crítico de Reynolds y las capas del régimen turbulento×9Un 9% menos de coeficiente de arrastre dejó la gota un 35% más lenta — dónde se enganchan las correcciones de deformación y vaporización×4Cuánto debe fluir el agua antes de volverse una parábola — Longitud de entrada y Hagen–Poiseuille×3

Burgers15 veceswiki ↗

u_t + u u_x = ν u_xx. PDE no lineal 1D canónica para choques y viscosidad.

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[Reseña] Cómo hacer que un flujo no lineal se comporte como lineal — relajación de Jin–Xin y Suliciu×5La onda de choque nunca salió de la línea de partida — dónde se separan la forma conservativa y la primitiva×3CFL = 1 tarda diez mil pasos, CFL = 100 explota — Switched Evolution Relaxation×2Cuando el método explícito revienta, resolver implícito sin invertir la matriz — LU-SGS×2Cuando las características chocan, nace una onda de choque — Burgers y el plano (x,t)×2

— C —

Casulli13 veces

Algoritmo semiimplícito de Casulli–Walters para las ecuaciones de aguas someras en malla no estructurada.

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[Revisión de artículo] Partir Newton en dos y la superficie libre se vuelve resoluble — Casulli–Zanolli (2012)×6[Reseña de paper] Terminar la simulación antes de la tormenta — Casulli–Walters (2000), aguas someras semi-implícitas en mallas ortogonales no estructuradas×5La factura de un paso de tiempo 1001 veces mayor — por qué un esquema semiimplícito de presión no es L∞ estable×1El peso va arriba y aun así se endereza — altura metacéntrica GM y efecto de superficie libre×1

CFL260 veceswiki ↗

Condición de Courant–Friedrichs–Lewy. Límite de estabilidad de la integración temporal explícita. C = uΔt/Δx ≤ C_max.

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CFL = 1 tarda diez mil pasos, CFL = 100 explota — Switched Evolution Relaxation×41Con CFL acústico 10 el precondicionador multiplicaba el error por 100 en cada sweep — la flecha que descarta un precondicionador por bloques×39[Reseña de artículo] La presión pasó a implícita y Δt se redujo 100 veces — el segundo 1/M² oculto en la velocidad relativa×11[Reseña] Se soltó el grillete capilar y quedó CFL 0.05 — el techo real del transporte de interfaz en VOF×11La masa se conserva exactamente y aun así la densidad es negativa — el limitador de flujo que preserva la positividad×11

CG29 veceswiki ↗

Gradiente conjugado. Solver de Krylov óptimo para matrices simétricas definidas positivas; convergencia O(n^(1/2)).

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Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×15Con CFL acústico 10 el precondicionador multiplicaba el error por 100 en cada sweep — la flecha que descarta un precondicionador por bloques×7Un mismo valor integral leído como 0.1406 y como 56.91 — función de tensión de torsión y flujo laminar en ductos×4[Reseña de artículo] La función de color del mismo punto difirió en 0.544 según el camino — restricciones de rotacional y malla escalonada×1Subir el número de Péclet de celda a 2 llevó la solución hasta -0.33 — donde desapareció la energía a minimizar×1

Checkerboard Pressure5 veces

Modo de presión no físico que alterna en la malla cuando el acoplamiento presión-velocidad es débil.

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Cuando la presión oscila en tablero de ajedrez — SIMPLE y Rhie-Chow×2Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles×2Cambiar un solo factor de relajación movió la solución convergida — Dónde la velocidad de cara de Rhie–Chow recuerda la sub-relajación×1

Collocated Grid7 veces

Disposición de malla que guarda presión, velocidad y otras variables en el mismo centro de celda.

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1950 — Cuando von Neumann difuminó el choque a propósito: viscosidad artificial y desacople par-impar×3Cambiar un solo factor de relajación movió la solución convergida — Dónde la velocidad de cara de Rhie–Chow recuerda la sub-relajación×2El hombre que borró la presión — el método de proyección de Chorin y el paso fraccionado×1Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles×1

— D —

Dean Vortex3 veces

Par de vórtices de flujo secundario que genera la fuerza centrífuga en un tubo curvo.

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Flujo de Dean: Solución analítica y validación CFD en tuberías helicoidales×3

DG37 veces

Método de Galerkin discontinuo. Familia de Galerkin de alto orden que permite saltos entre elementos.

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Un punto de cuadratura menos y la solución explotó — el piso de integración de DG y la base de Taylor×14[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×12[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×6FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×3Método de Galerkin Discontinuo (DGM): Discretización de alta precisión para el análisis de flujos compresibles en mallas no estructuradas×2

DGM8 veceswiki ↗

Método de Galerkin discontinuo. Variante de FEM de alto orden que permite saltos en la frontera del elemento.

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Método de Galerkin Discontinuo (DGM): Discretización de alta precisión para el análisis de flujos compresibles en mallas no estructuradas×6AMR con Quadtree — Dejar que la malla crezca solo donde hace falta×2

Diffuse Interface25 veces

Modelo que representa la interfase como una capa de transición de espesor finito, no como una discontinuidad.

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Comparación de técnicas de captura de interfaz: VOF vs Level Set vs Diffuse Interface×6Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)×3[Revisión de artículo] Con β=2 la interfaz se quedó en 14 celdas y una senoide quedó peor que con upwind de primer orden — el limitador compresivo de Tallois×2Menos ecuaciones, y dejó de reventar — el modelo de cuatro ecuaciones y la condición de equilibrio de interfaz×2Por qué un grito sobre el agua nunca llega abajo — Acústica a través de una interfaz difusa×2

DNS24 veces

Simulación numérica directa. Resuelve todas las escalas de la turbulencia.

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La turbulencia usa tres reglas a la vez — La cascada de Kolmogorov y la ley -5/3×8[Reseña de artículo] Cuando una microburbuja arde como una estrella bajo el agua — Keller–Miksis y la fuerza secundaria de Bjerknes×3Número de Reynolds y transición del flujo, mediante visualización×3La salida está abierta y la onda regresa — NSCBC y el precio de σ×2[Reseña] Cuando 30 K hacen mentir a Boussinesq — Demou (2018) NOB y la división de presión×2

— E —

Eikonal8 veceswiki ↗

PDE estacionaria de la forma ‖∇φ‖ = 1. Se usa para distancia a la pared y propagación de frentes.

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Cómo resolver la distancia a la pared en O(N log N): Ecuación de Eikonal y Fast Marching×7Reducir 574 veces los cálculos de distancia costó 104 contactos — un solo grano fija el sector en DEM×1

EOS49 veces

Ecuación de estado. Relación de cierre p = f(ρ, e).

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[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×20CFD multifase compresible: por qué es difícil y por qué importa×10Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method×4[Reseña de paper] Resolver con dos presiones, fundir en una sola — Saurel (2009) sobre relajación multifásica×4Guía de implementación del modelo de 5 ecuaciones: Solucionador de flujo multifásico con Python×4

— F —

Fast Marching20 veces

Algoritmo que calcula campos de distancia propagando de forma monótona el tiempo de llegada de la ecuación eikonal.

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Cómo resolver la distancia a la pared en O(N log N): Ecuación de Eikonal y Fast Marching×16Reducir 574 veces los cálculos de distancia costó 104 contactos — un solo grano fija el sector en DEM×2Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method×2

FDM11 veceswiki ↗

Método de diferencias finitas. Discretización por aproximaciones nodales de la derivada.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×11

FEM30 veceswiki ↗

Método de elementos finitos. Discretización mediante la forma débil variacional y funciones de forma.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×17FEM para la dinámica de cuerpos rígidos: Manejo de rotaciones basado en cuaterniones y tensores de inercia×4Método de Galerkin Discontinuo (DGM): Discretización de alta precisión para el análisis de flujos compresibles en mallas no estructuradas×2Un mismo valor integral leído como 0.1406 y como 56.91 — función de tensión de torsión y flujo laminar en ductos×1Una rotación rígida de 30° marcó -13% de deformación — pares conjugados tensión-deformación en láminas×1

Finite Difference35 veces

Método numérico que aproxima derivadas con diferencias entre valores de la malla.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×14[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)×6Flujo de Poiseuille: Derivación de la solución analítica y validación por diferencias finitas×4Flujo de Dean: Solución analítica y validación CFD en tuberías helicoidales×3Empujar el marco a 0.2 redujo la viscosidad un 5.97% — el tercer momento que falta en el equilibrio de LBM×1

Finite Element48 veces

Discretización de una PDE con funciones base por elemento y forma débil.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×20Subir el número de Péclet de celda a 2 llevó la solución hasta -0.33 — donde desapareció la energía a minimizar×4Un punto de cuadratura menos y la solución explotó — el piso de integración de DG y la base de Taylor×4FEM para la dinámica de cuerpos rígidos: Manejo de rotaciones basado en cuaterniones y tensores de inercia×4Una rotación rígida de 30° marcó -13% de deformación — pares conjugados tensión-deformación en láminas×3

Finite Volume85 veces

Método CFD que integra las leyes de conservación en el volumen de la celda y discretiza los flujos de cara.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×19Con el área curva exacta de cada celda, ∂x/∂x dejó de valer 1 — por qué el área por producto cruz de diagonales encaja con Green–Gauss×6Un punto de cuadratura menos y la solución explotó — el piso de integración de DG y la base de Taylor×6Pesos que salvan el gradiente en mallas no estructuradas — aproximación por mínimos cuadrados móviles (MLS)×4[Reseña] Cuando WENO difumina los pequeños vórtices — Fu (2019) esquema TENO de baja disipación en volúmenes finitos×4

Five-Equation Model12 veces

Modelo de cinco ecuaciones para flujo multifásico compresible: fracción de volumen más cantidad de movimiento y energía de la mezcla.

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[Reseña] Que la velocidad del sonido no se coma el CFL — Peluchon (2017) y la división IMEX acústica-transporte×5Guía de implementación del modelo de 5 ecuaciones: Solucionador de flujo multifásico con Python×3Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)×2Comparación de técnicas de captura de interfaz: VOF vs Level Set vs Diffuse Interface×1CFD multifase compresible: por qué es difícil y por qué importa×1

Flux Limiter38 veces

Función no lineal que limita las correcciones de alto orden para frenar oscilaciones en gradientes fuertes.

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Cuando Lax–Wendroff tembló en un escalón — Un esquema de advección TVD de 2° orden con flux limiters×10Advectar sin dividir direcciones — El esquema upwind no dividido de Bell-Colella-Glaz×6Refinar la malla 8 veces no movió el 2.4674 — dos constantes que Fourier dejó en 1807×3La masa se conserva exactamente y aun así la densidad es negativa — el limitador de flujo que preserva la positividad×3[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×3

FVM42 veceswiki ↗

Método de volúmenes finitos. Integración conservativa por celda; el caballo de batalla del CFD.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×16Con el área curva exacta de cada celda, ∂x/∂x dejó de valer 1 — por qué el área por producto cruz de diagonales encaja con Green–Gauss×6Pesos que salvan el gradiente en mallas no estructuradas — aproximación por mínimos cuadrados móviles (MLS)×4[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia×3Cuando el gradiente se tuerce en mallas deformadas — Green–Gauss y reconstrucción por mínimos cuadrados ponderados×2

— G —

Galerkin15 veceswiki ↗

Discretización variacional en la que los espacios de prueba y de test coinciden.

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FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×5Un punto de cuadratura menos y la solución explotó — el piso de integración de DG y la base de Taylor×2[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×2[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×2Método de Galerkin Discontinuo (DGM): Discretización de alta precisión para el análisis de flujos compresibles en mallas no estructuradas×2

GMRES31 veceswiki ↗

Residuo mínimo generalizado. Solver de Krylov robusto para sistemas no simétricos generales.

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Resolver sin invertir la matriz — GMRES y el subespacio de Arnoldi×16[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad×9Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×4Multipliqué los núcleos por 64 y la eficiencia cayó a 16.3% — la trampa de medir weak scaling refinando la malla×1El hombre que borró la presión — el método de proyección de Chorin y el paso fraccionado×1

Godunov50 veceswiki ↗

Esquema conservativo de volúmenes finitos que resuelve un problema de Riemann en cada interfaz para obtener el flujo.

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El método de Godunov — un pequeño tubo de choque dentro de cada celda×12[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila×6Numerical Dungeon: aprender métodos numéricos jugando×6Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×6[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)×4

— H —

Helmholtz10 veces

Teorema clásico de vórtices que describe la conservación de las líneas de vórtice en flujo no viscoso y barotrópico.

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El hombre que borró la presión — el método de proyección de Chorin y el paso fraccionado×3Las dos caras de un remolino — vórtice libre, vórtice forzado y Helmholtz×2La factura de un paso de tiempo 1001 veces mayor — por qué un esquema semiimplícito de presión no es L∞ estable×1El mismo resultado con el 18 % de las celdas — criterios de marcado AMR y reflujo coarse-fine×1Olas colgadas en el cielo — La inestabilidad de Kelvin-Helmholtz×1

HLLC34 veces

Harten–Lax–van Leer Contact. Solver de Riemann aproximado que captura discontinuidades de contacto.

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[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)×12Lo que se sacrifica al renunciar a la solución exacta de Riemann — el solver de Roe y el arreglo de entropía×6Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×4Dejar que el sonido y la materia fluyan por separado — División acústico-convectiva (Lagrange–Projection)×2El método de Godunov — un pequeño tubo de choque dentro de cada celda×2

— I —

IBM15 veceswiki ↗

Método de frontera inmersa. Representa fronteras complejas como fuerzas de volumen en una malla cartesiana.

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Una válvula cardíaca sin malla ajustada — el método de frontera inmersa de Peskin y la delta discreta×10Una pared que la malla no ve — núcleos delta del IBM y multi-direct forcing×4Difusión implícita y algoritmo de Thomas — comprar estabilidad con un solo barrido tridiagonal×1

ILU6 veceswiki ↗

Factorización LU incompleta. Descomposición triangular aproximada de matrices dispersas; precondicionador habitual de Krylov.

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Donde Jacobi se muere en una malla de capa límite — el precondicionador linelet×2Barajar la numeración de celdas hizo LU-SGS 2,8 veces más lento — reordenamiento RCM y la celda inicial que fija la dirección del barrido×1Multipliqué los núcleos por 64 y la eficiencia cayó a 16.3% — la trampa de medir weak scaling refinando la malla×1Resolver sin invertir la matriz — GMRES y el subespacio de Arnoldi×1Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×1

IMEX59 veces

Separación implícita-explícita. Los términos rígidos (presión, viscosidad) van implícitos; los no rígidos (advección), explícitos.

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[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×11[Reseña] Cómo no matar el sonido a bajo Mach — esquema IMEX-AP de ondas×10El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD×8El agua con sonido a 1625 m/s apareció a 18 m/s en el subsistema de presión — adónde lleva la rigidez el splitting de Toro–Vázquez×7[Reseña] Que la velocidad del sonido no se coma el CFL — Peluchon (2017) y la división IMEX acústica-transporte×4

— K —

k-epsilon4 veces

Modelo RANS de dos ecuaciones para la energía cinética turbulenta k y la disipación épsilon.

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Cuando el chorro se rompe — el número crítico de Reynolds y las capas del régimen turbulento×1[CFD Q&A] Cuando el residual de presión de simpleFoam no converge×1[Tutorial de OpenFOAM] Análisis de flujo en escalón orientado hacia atrás — Capturando zonas de recirculación con simpleFoam×1[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia×1

Kolmogorov12 veces

Escala más pequeña de la cascada de energía turbulenta. η = (ν³/ε)^(1/4).

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La turbulencia usa tres reglas a la vez — La cascada de Kolmogorov y la ley -5/3×7La velocidad salió un sexto con τ=0.6: omitir la media fuerza F/2 en el forcing de Guo×4Dónde deja la turbulencia de acelerar una llama — la hipótesis de arrugamiento de Damköhler y el bending×1

Krylov32 veceswiki ↗

Subespacio generado por {r₀, Ar₀, A²r₀, ...}. Base de CG, GMRES y BiCGSTAB.

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Multipliqué los núcleos por 64 y la eficiencia cayó a 16.3% — la trampa de medir weak scaling refinando la malla×7[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad×6Elegir un Solver Lineal para CFD: Comparación de la Velocidad de Convergencia desde Jacobi hasta BiCGSTAB×5[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)×4Resolver sin invertir la matriz — GMRES y el subespacio de Arnoldi×4

— L —

Lax-Wendroff21 veces

Esquema de advección lineal de segundo orden basado en un desarrollo de Taylor en el tiempo.

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Cuando Lax–Wendroff tembló en un escalón — Un esquema de advección TVD de 2° orden con flux limiters×12Cuando FTCS tiembla, el upwind se entumece — esquema advectivo de primer orden, viscosidad artificial y el trueque de CFL×4[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila×3La onda de choque nunca salió de la línea de partida — dónde se separan la forma conservativa y la primitiva×1Advectar sin dividir direcciones — El esquema upwind no dividido de Bell-Colella-Glaz×1

LBM120 veceswiki ↗

Método de Boltzmann en red. Cinética de Boltzmann discretizada en una red; muy paralelizable.

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Dar a cada especie su propio tau desvió la masa total un 16.8% — velocidad de corrección en LBM multicomponente×9La entropía frena la explosión — el Lattice Boltzmann entrópico de Karlin×8El sexto momento devolvió 9 donde hacían falta 15 — las tres raíces de Hermite que fijaron D2Q9×7Un solo nodo llevó el error de 0.21% a 76% — tiempo de relajación local en LBM de ley de potencia×7Maxwell–Boltzmann en nueve flechas — por qué el equilibrio del LBM es un polinomio×7

LES21 veces

Simulación de grandes torbellinos. Resuelve los vórtices grandes y modela las escalas de submalla.

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Cómo lograr que una salida deje de reflejar el sonido — Condiciones de contorno características de Navier–Stokes (NSCBC)×5El mismo χ=50 devolvió 1759 K y 818 K — donde se pliega una librería de flamelets×3La turbulencia usa tres reglas a la vez — La cascada de Kolmogorov y la ley -5/3×2Número de Reynolds y transición del flujo, mediante visualización×2Una pequeña fluctuación de la fracción de mezcla baja 964 K la temperatura media — β-PDF presunta y el infinito en Z=0×1

Level Set12 veces

Método de captura de interfase que la representa como el contorno cero de una función de distancia con signo.

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Comparación de técnicas de captura de interfaz: VOF vs Level Set vs Diffuse Interface×8La movilidad subió 10× y el espesor de la interfaz no se movió — el término antidifusivo de Allen–Cahn conservativo×1[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp×1Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method×1Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×1

— M —

Mach127 veceswiki ↗

Velocidad del flujo dividida por la velocidad del sonido. Indica compresibilidad y formación de choques.

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Cuatro choques le ganan a uno — el tren de choques oblicuos de una toma supersónica×21[Reseña] Por qué Roe se rompe a Mach bajo — Hope–Collins (2022) y las tres escalas de difusión artificial×21[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad×11[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×8[Reseña] Cómo hacer que un flujo no lineal se comporte como lineal — relajación de Jin–Xin y Suliciu×5

Multigrid3 veceswiki ↗

Aceleración que recorre mallas gruesas y finas para amortiguar a la vez errores de baja y alta frecuencia.

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Lo que Jacobi no mata en 10 000 barridos, un V-ciclo lo mata en 10 — el verdadero secreto del multigrid×3

MUSCL43 veceswiki ↗

Esquemas monótonos centrados aguas arriba para leyes de conservación. Reconstrucción espacial de 2.º orden con flujos de Riemann monótonos.

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[Reseña] Elegir la reconstrucción con menor salto — Deng (2018) MUSCL-THINC-BVD×17[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)×7[Revisión de artículo] Con β=2 la interfaz se quedó en 14 celdas y una senoide quedó peor que con upwind de primer orden — el limitador compresivo de Tallois×3[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×3FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×2

— N —

Navier-Stokes46 veces

Ecuaciones de gobierno del movimiento de un fluido a partir de la conservación de masa y cantidad de movimiento.

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Los insectos nadan en la miel: el mundo del flujo cambiado por el número de Reynolds×5El hombre que borró la presión — el método de proyección de Chorin y el paso fraccionado×3Maxwell–Boltzmann en nueve flechas — por qué el equilibrio del LBM es un polinomio×3[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia×3Subir solo el término viscoso a segundo orden empeoró el error 1.82 veces — por qué el esquema Gear semi-implícito extrapola la convección×2

— O —

OpenFOAM53 veceswiki ↗

Biblioteca CFD de código abierto basada en el método de volúmenes finitos.

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Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles×5El mismo resultado con el 18 % de las celdas — criterios de marcado AMR y reflujo coarse-fine×3Flujo de Poiseuille: Derivación de la solución analítica y validación por diferencias finitas×3[Tutorial de OpenFOAM] Análisis de flujo en escalón orientado hacia atrás — Capturando zonas de recirculación con simpleFoam×3Resolver un rodete dejándolo quieto — Marcos rotativos y MRF×2

— P —

PINN4 veces

Red neuronal informada por la física. Incorpora las PDE en la función de pérdida del entrenamiento.

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[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia×4

PISO4 veces

Pressure Implicit with Splitting of Operators. Variante de SIMPLE, eficiente en flujos transitorios.

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Cuando la presión oscila en tablero de ajedrez — SIMPLE y Rhie-Chow×2El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD×1[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)×1

Plateau-Rayleigh4 veceswiki ↗

Inestabilidad por tensión superficial que rompe un chorro líquido en gotas.

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¿Por qué el chorro de agua se rompe en gotas? — Inestabilidad de Plateau-Rayleigh y regímenes de ruptura×2Una sola onda adelanta a su propio grupo — dispersión y velocidad de grupo×1Olas colgadas en el cielo — La inestabilidad de Kelvin-Helmholtz×1

Poiseuille33 veces

Solución analítica de un flujo interno viscoso impulsado por un gradiente de presión.

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Un error del 1% en el diámetro es un 4% en el caudal — media celda de pared y la constante de Poiseuille×11¿Adónde fue la mitad de la fuerza en LBM? — Cuatro esquemas de forcing y el 1−1/(2τ)×4Cuánto debe fluir el agua antes de volverse una parábola — Longitud de entrada y Hagen–Poiseuille×4Flujo de Dean: Solución analítica y validación CFD en tuberías helicoidales×4Flujo de Poiseuille: Derivación de la solución analítica y validación por diferencias finitas×3

— Q —

Quaternion2 veceswiki ↗

Número hipercomplejo de cuatro componentes (w, x, y, z). Rotaciones 3D sin bloqueo de cardán.

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FEM para la dinámica de cuerpos rígidos: Manejo de rotaciones basado en cuaterniones y tensores de inercia×2

— R —

Rankine Vortex

Modelo simple de vórtice: núcleo en rotación sólida y exterior de vórtice libre.

RANS13 veces

Navier–Stokes promediadas de Reynolds. Forma promediada en el tiempo para modelar la turbulencia.

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La turbulencia usa tres reglas a la vez — La cascada de Kolmogorov y la ley -5/3×3Dónde deja la turbulencia de acelerar una llama — la hipótesis de arrugamiento de Damköhler y el bending×2Cuando el chorro se rompe — el número crítico de Reynolds y las capas del régimen turbulento×2Cómo resolver la distancia a la pared en O(N log N): Ecuación de Eikonal y Fast Marching×2Número de Reynolds y transición del flujo, mediante visualización×2

Reynolds74 veceswiki ↗

Cociente entre fuerzas de inercia y viscosas. Número adimensional básico de la transición laminar-turbulenta.

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Los insectos nadan en la miel: el mundo del flujo cambiado por el número de Reynolds×8Número de Reynolds y transición del flujo, mediante visualización×82.0000 en flujo laminar, 1.0322 en turbulento — el coeficiente delante de la altura de velocidad×6Cuánto debe fluir el agua antes de volverse una parábola — Longitud de entrada y Hagen–Poiseuille×6La turbulencia usa tres reglas a la vez — La cascada de Kolmogorov y la ley -5/3×6

Rhie-Chow43 veces

Interpolación de la velocidad de cara que suprime el ajedrez de presión en mallas colocadas.

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Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles×30Cuando la presión oscila en tablero de ajedrez — SIMPLE y Rhie-Chow×9Cambiar un solo factor de relajación movió la solución convergida — Dónde la velocidad de cara de Rhie–Chow recuerda la sub-relajación×1Subir solo el término viscoso a segundo orden empeoró el error 1.82 veces — por qué el esquema Gear semi-implícito extrapola la convección×1Al quitar K el agua se comprimió 1.86 veces más — un error de interfaz que refinar la malla no elimina×1

Riemann77 veceswiki ↗

Problema 1D de una discontinuidad inicial entre dos estados. Base de los flujos numéricos en CFD.

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Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×16[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila×9El método de Godunov — un pequeño tubo de choque dentro de cada celda×7Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method×6[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato×4

Riemann Solver38 veces

Algoritmo que resuelve un problema de Riemann local en la cara de la celda para calcular el flujo numérico.

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Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×8La estrella en reposo que empezó a moverse — FVM bien balanceado y conservación del momento angular en coordenadas polares×6FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×4Al quitar K el agua se comprimió 1.86 veces más — un error de interfaz que refinar la malla no elimina×2[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato×2

Roe50 veceswiki ↗

Solver de Riemann aproximado que linealiza el jacobiano con el promedio de Roe.

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Lo que se sacrifica al renunciar a la solución exacta de Riemann — el solver de Roe y el arreglo de entropía×10[Reseña] Por qué Roe se rompe a Mach bajo — Hope–Collins (2022) y las tres escalas de difusión artificial×9Capturar choques sin multiplicar una matriz en cada cara — Separación de flujo AUSM×8El sistema propio de Euler en una dirección arbitraria — tres ondas, dos repeticiones, una singularidad×6Del problema de Riemann al esquema de Godunov: la esencia del flujo numérico×4

— S —

Semi-Implicit24 veces

Integración temporal que trata de forma implícita los términos rígidos y de forma explícita el resto.

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Subir solo el término viscoso a segundo orden empeoró el error 1.82 veces — por qué el esquema Gear semi-implícito extrapola la convección×6La factura de un paso de tiempo 1001 veces mayor — por qué un esquema semiimplícito de presión no es L∞ estable×4[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×4[Reseña de paper] Terminar la simulación antes de la tormenta — Casulli–Walters (2000), aguas someras semi-implícitas en mallas ortogonales no estructuradas×4Dividir la constante inversa entre Kp disoció el 99.6% del AlO a 2500 K — el (p°/RT)^Δn oculto en la constante de equilibrio×2

Shallow Water6 veces

Ecuaciones de flujo con superficie libre promediadas en la profundidad, cuando la escala horizontal es mucho mayor que la profundidad.

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[Reseña de paper] Terminar la simulación antes de la tormenta — Casulli–Walters (2000), aguas someras semi-implícitas en mallas ortogonales no estructuradas×4La onda de choque que aparece a diario en el fregadero — número de Froude y resalto hidráulico×2

SIMPLE29 veces

Semi-Implicit Method for Pressure-Linked Equations. Acoplamiento presión-velocidad para flujo incompresible.

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Cuando la presión oscila en tablero de ajedrez — SIMPLE y Rhie-Chow×8Cambiar un solo factor de relajación movió la solución convergida — Dónde la velocidad de cara de Rhie–Chow recuerda la sub-relajación×6Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles×3[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad×2[CFD Q&A] Cuando el residual de presión de simpleFoam no converge×2

Speed of Sound359 veces

Velocidad de propagación de una perturbación de presión. En mezclas compresibles depende de la fracción de fase.

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Para superar el sonido, ensancha el tubo — La tobera De Laval y el bloqueo×30[Revisión de artículo] Mitad agua, mitad aire y el sonido se arrastra a 24 m/s — El término K∇·u del modelo de cinco ecuaciones de Murrone–Guillard×22[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp×18Sobre Mach 1, hay que ensancharse para acelerar — la paradoja de la tobera Laval×18El flujo supersónico no sabe lo que ocurre aguas arriba — curvas características y ondas sonoras en las ecuaciones de Euler×14

SPH32 veceswiki ↗

Hidrodinámica de partículas suavizadas. Discretización sin malla mediante núcleos de interacción entre partículas.

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[Reseña de artículo] 0.333 en tracción, 0 en compresión — dónde las partículas SPH se emparejan×13SPH paso a paso — resolver fluidos con partículas, del kernel a la viscosidad artificial×10Pesos que salvan el gradiente en mallas no estructuradas — aproximación por mínimos cuadrados móviles (MLS)×7[Revisión de artículo] El tetraedro que adelantó una esfera no se dispersó — un índice de achatamiento para cúmulos de fragmentos a Mach 20×1FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×1

SST3 veces

Modelo de turbulencia que mezcla el comportamiento k-omega cerca de la pared con k-épsilon en el flujo exterior.

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Cómo resolver la distancia a la pared en O(N log N): Ecuación de Eikonal y Fast Marching×2[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia×1

Staggered Grid13 veces

Malla que guarda la presión y las componentes de velocidad en posiciones distintas para reforzar su acoplamiento.

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1950 — Cuando von Neumann difuminó el choque a propósito: viscosidad artificial y desacople par-impar×4[Reseña de artículo] La función de color del mismo punto difirió en 0.544 según el camino — restricciones de rotacional y malla escalonada×3[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG×3Advectar sin dividir direcciones — El esquema upwind no dividido de Bell-Colella-Glaz×1Por qué un grito sobre el agua nunca llega abajo — Acústica a través de una interfaz difusa×1

— T —

TENO34 veces

Targeted ENO. Esquema de captura de choques de menor disipación que WENO (orden 5/6).

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[Reseña] Cuando WENO difumina los pequeños vórtices — Fu (2019) esquema TENO de baja disipación en volúmenes finitos×15[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC×13[Revisión de artículo] El tetraedro que adelantó una esfera no se dispersó — un índice de achatamiento para cúmulos de fragmentos a Mach 20×1[Reseña de artículo] Los dos fragmentos no se repelieron: volaron pegados — el ángulo de equilibrio de 144° de un par de esferas a Mach 20×1[Reseña] Se soltó el grillete capilar y quedó CFL 0.05 — el techo real del transporte de interfaz en VOF×1

TVD39 veces

Variación total decreciente. Condición de monotonía que evita oscilaciones espurias.

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El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD×18Cuando Lax–Wendroff tembló en un escalón — Un esquema de advección TVD de 2° orden con flux limiters×6[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC×4La masa se conserva exactamente y aun así la densidad es negativa — el limitador de flujo que preserva la positividad×2Numerical Dungeon: aprender métodos numéricos jugando×2

— V —

VOF43 veces

Volumen de fluido. Sigue la fracción de volumen de cada fase en flujo multifásico.

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Comparación de técnicas de captura de interfaz: VOF vs Level Set vs Diffuse Interface×10Al quitar K el agua se comprimió 1.86 veces más — un error de interfaz que refinar la malla no elimina×6[Reseña] Se soltó el grillete capilar y quedó CFL 0.05 — el techo real del transporte de interfaz en VOF×6[Revisión de paper] Flujo bifásico sin Poisson — Acoplando la ecuación general de presión con MSTACS×6[Revisión de artículo] MSTACS con pendiente 3 divergió en el paso 255 con Co=0.5 — esquemas compresivos y el límite de Courant×3

Volume Fraction88 veces

Fracción del volumen de una celda ocupada por una fase en flujo multifásico.

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Darle a cada fase sus propias ecuaciones — El modelo de siete ecuaciones de Baer–Nunziato×13[Revisión de artículo] Mitad agua, mitad aire y el sonido se arrastra a 24 m/s — El término K∇·u del modelo de cinco ecuaciones de Murrone–Guillard×8[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila×8[Revisión de paper] Flujo bifásico sin Poisson — Acoplando la ecuación general de presión con MSTACS×6[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)×5

Vorticity42 veces

Rotacional del campo de velocidad. El doble de la velocidad de giro local de una partícula fluida.

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Las dos caras de un remolino — vórtice libre, vórtice forzado y Helmholtz×12Donde la presión total cayó 1,080 Pa la disipación era cero — cuando la constante de Bernoulli cruza las líneas de corriente×10Dónde deja la turbulencia de acelerar una llama — la hipótesis de arrugamiento de Damköhler y el bending×6Por qué se curva una pelota que gira — Circulación, efecto Magnus y el teorema de Kutta–Joukowski×6Lo que mata un vórtice no es la viscosidad — el 1/r de Newton y el núcleo de Lamb–Oseen×5

— W —

Wall Distance12 veces

Distancia de una celda o un punto a la pared más cercana. La usan las funciones de pared y los modelos de turbulencia.

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Cómo resolver la distancia a la pared en O(N log N): Ecuación de Eikonal y Fast Marching×11Reducir 574 veces los cálculos de distancia costó 104 contactos — un solo grano fija el sector en DEM×1

WENO34 veces

Esquema ponderado esencialmente no oscilatorio. Reconstrucción de alto orden sin oscilaciones cerca de choques.

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[Reseña] Cuando WENO difumina los pequeños vórtices — Fu (2019) esquema TENO de baja disipación en volúmenes finitos×12[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)×3FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización×3[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC×2[Reseña] Elegir la reconstrucción con menor salto — Deng (2018) MUSCL-THINC-BVD×2

— Y —

y+9 veces

Distancia adimensional de la primera celda a la pared. Métrica clave de funciones de pared y CFD resuelto en la pared.

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Cuando el chorro se rompe — el número crítico de Reynolds y las capas del régimen turbulento×8Triangulación de Delaunay — la regla del circuncírculo vacío e inserción Bowyer–Watson×1