Un precondicionador de estado estacionario dentro de un bucle de tiempo dual multiplicó por 19 las iteraciones internas — prueba con un pulso acústico a bajo Mach
Con el precondicionador de Weiss–Smith en el tiempo físico, el pulso acústico se queda quieto. Dentro del tiempo dual la respuesta vuelve, pero las iteraciones internas pasan de 16 a 305.
El mismo código dio 0.79 y 2.00 a la vez — qué miden realmente los casos de verificación
El orden L1 de Sod sale 0.79 porque el tubo tiene discontinuidades. El mismo código MUSCL–HLLC da 2.001 en una onda suave, y minmod lo baja a 1.491.
[Reseña de artículo] Los dos fragmentos no se repelieron: volaron pegados — el ángulo de equilibrio de 144° de un par de esferas a Mach 20
En Mach 20 dos esferas en contacto no se repelen: se alinean en un ángulo y generan sustentación juntas. Ese ángulo sale de una aproximación newtoniana.
Refinar la malla a la mitad adelantó el estallido al doble — autovalores complejos del modelo two-fluid de 6 ecuaciones
Con deslizamiento el two-fluid de seis ecuaciones se vuelve complejo. El coeficiente de presión interfacial debe pasar de 1 para volver al eje real.
[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato
Partir el flux de Baer–Nunziato deja el sonido solo en el sistema de presión. Toro Test 4 ganó a Rusanov por 1,5×; Noh llevó la presión a −0,12.
La masa se conserva exactamente y aun así la densidad es negativa — el limitador de flujo que preserva la positividad
Con CFL 0.45 la doble rarefacción sin limitador muere en el paso 2: densidad 0.37 y presión -0.163. Un θ por cara mezcla LF con el flujo de alto orden.
La salida está abierta y la onda regresa — NSCBC y el precio de σ
Con σ = 0 el conducto refleja 0% y conserva un desplazamiento de presión de +0.30; con σ = 0.25 la reflexión es 1.9% y el desplazamiento cae a 0.0007.
[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp
La reflexión aire-agua devuelve el 99.889% de la energía acústica. Con solo 1% de gas, la velocidad de Wood cae de 1500 m/s a 120.5 m/s.
El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD
Con Mach 10^{-4} el paso temporal sigue en el CFL convectivo. Un IMEX de segundo orden sobreimpulsa cerca de 0,4 salvo que theta no pase de sqrt(2)-1.
Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)
Tras 200 pasos, el borde de la burbuja de helio pasa de 6 a 20 celdas. El posprocesado IST vuelve a fijar ese grosor con el cociente ε/a.
El flujo supersónico no sabe lo que ocurre aguas arriba — curvas características y ondas sonoras en las ecuaciones de Euler
A 220 m/s en aire las tres velocidades características son -118.06, 220 y 558.06 m/s. Por encima de Mach 1 la onda sonora izquierda no alcanza aguas arriba.
Dejar que el sonido y la materia fluyan por separado — División acústico-convectiva (Lagrange–Projection)
A M=0.02 la banda acústica sigue midiendo 2c mientras la convección se arrastra. Devolver R al paso upwind deja el error de momento en 2.2e-16.
[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)
Fraysse (2019) siembra números duales en el código de flujo y lee un jacobiano con precisión de máquina, sin elegir un paso h de diferencias finitas.
Cuando el método explícito revienta, resolver implícito sin invertir la matriz — LU-SGS
Con CFL explícito en 0.3, Euler hacia atrás y dos barridos LU-SGS llevan un choque de Burgers a CFL 5 en 49 pasos, sin invertir la matriz completa.
Capturar choques sin multiplicar una matriz en cada cara — Separación de flujo AUSM
El estado izquierdo de Shu–Osher, densidad 3.857143 y presión 10.33333, es el estado de Rankine–Hugoniot a Mach 3 con gamma 1.4.
[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC
Con beta = 1.8, THINC-BVD mantiene un pico de 1.00 y un ancho de 30 celdas tras cinco vueltas; minmod TVD cae a 0.84 y 23 celdas.
Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method
El Ghost Fluid Method copia la presión en una interfaz agua-aire, extrapola la densidad de forma isentrópica y corre un solver monomaterial dos veces.
El sistema propio de Euler en una dirección arbitraria — tres ondas, dos repeticiones, una singularidad
Con n_x=0,01 la fila izquierda R-1 divide por 100, y en cero diverge. Una cara a 30° conserva R-1; una cara acostada sobre y pasa a R-2.
Cómo lograr que una salida deje de reflejar el sonido — Condiciones de contorno características de Navier–Stokes (NSCBC)
Una LES de seis horas subió 0.3 bar porque la salida reflejaba. NSCBC fija la onda entrante con σ cerca de 0.25 para que el sonido salga.
[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)
Reconstrucción apropiada por onda: THINC en contactos, MP5 en choques, central en viscoso