La velocidad salió un sexto con τ=0.6: omitir la media fuerza F/2 en el forcing de Guo
Si se conserva la fuente de Guo pero se quita F/2 de la velocidad LBM, la fuerza efectiva se reduce por (1−1/2τ). En flujo de Kolmogorov con τ=0.6 la amplitud es 0.166.
Solo cambió τ y cambió la densidad de un gas en reposo — el esfuerzo (τ−½)² del forcing de Shan–Chen por desplazamiento de velocidad
Con la misma fuerza sobre una columna de gas D1Q3 en reposo, solo el forcing de Shan–Chen produce una densidad que depende de τ. La velocidad de equilibrio desplazada deja un esfuerzo (τ−½)²F²/ρ.
Darle su propio τ a la conducción dejó el calentamiento viscoso atrapado en Pr = 1 — el cuasi-equilibrio g* en LB de dos poblaciones
En Couette, un LB térmico de dos τ deja θ_max en 1.000 para cualquier Pr. Con el cuasi-equilibrio g* salen 0.498, 0.710, 1.000 y 1.997.
Completar el tercer momento con honestidad multiplicó el error por 2.8 — lo que un término de fuerza realmente debe
En D2Q9, completar el tercer momento de la fuerza sube el error de 0.053% a 0.150%. La red bloquea medio tensor y el término llega en orden Burnett.
Con tau = 0.51 la viscosidad se leyó 51 veces más alta — el medio paso que deja la LBE discreta
Con tau=0.51 el continuo da nu=0.17 y el lattice mide 0.00333. La expansión a segundo orden saca Delta t/2 del tiempo de relajación, un factor de 51.
Dar a cada especie su propio tau desvió la masa total un 16.8% — velocidad de corrección en LBM multicomponente
Con taus distintos los flujos de Fick no suman cero. En 2000 pasos un LBM de tres especies baja el déficit de masa de 0.168 a 0.0005.
Empujar el marco a 0.2 redujo la viscosidad un 5.97% — el tercer momento que falta en el equilibrio de LBM
En D2Q9, Σf c³ vale ρu para cualquier distribución. El ρu³ ausente rompe la invariancia galileana y hace que la viscosidad medida dependa del marco.
Duplicar τ dejó Pr en 1.0000 — las dos constantes encerradas en el LBM térmico
Un LBM térmico de una sola función de distribución ata la viscosidad y la difusividad térmica al mismo τ, y Pr queda fijado en 1. Un segundo τ lo libera.
ρ y u coinciden hasta el último dígito, pero la deformación se infla un 45 % — el reescalado de no equilibrio en el refinamiento de malla LBM
Copiar las funciones de distribución en la frontera de niveles AMR deja ρ y u exactos y duplica el esfuerzo. Aquí se mide el factor de reescalado.
Subir la velocidad cuesta el 27% de la difusión — el flujo sobrante del modelo de convección-difusión en LBM
Aunque D se ajuste mediante tau, el modelo de convección-difusión en lattice Boltzmann difunde como D(1−u²/cs²). Dónde pierde Chapman–Enskog el flujo sobrante y qué término fuente lo borra.