Darle su propio τ a la conducción dejó el calentamiento viscoso atrapado en Pr = 1 — el cuasi-equilibrio g* en LB de dos poblaciones
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En Couette, un LB térmico de dos τ deja θ_max en 1.000 para cualquier Pr. Con el cuasi-equilibrio g* salen 0.498, 0.710, 1.000 y 1.997.
Derivar μ y k de la misma fórmula desvió el Pr 1.98 veces — el 9/4 detrás de 123.5 K de temperatura de pared
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Derivar μ y k del mismo camino libre medio clava el Pr del aire en γ = 1.400 frente a 0.707 medido. El 9/4 de Eucken recorta el salto de pared de 123.5 K.
Duplicar τ dejó Pr en 1.0000 — las dos constantes encerradas en el LBM térmico
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Un LBM térmico de una sola función de distribución ata la viscosidad y la difusividad térmica al mismo τ, y Pr queda fijado en 1. Un segundo τ lo libera.
Mide la resistencia y obtén la transferencia de calor — la analogía de Reynolds
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En una placa plana con Re_x = 1e5, Cf/2 permanece en 1.050e-3 y St·Pr^(2/3) coincide con ese valor para Pr = 0.7, 1 y 7.