Empujar el marco a 0.2 redujo la viscosidad un 5.97% — el tercer momento que falta en el equilibrio de LBM
En D2Q9, Σf c³ vale ρu para cualquier distribución imaginable. El ρu³ ausente rompe la invariancia galileana y hace que la viscosidad medida dependa del marco.
27 de 1.681 vóxeles quedaron al revés — paridad de rayos y corte de enlaces al voxelizar un STL
Convertir un STL en una malla de vóxeles para LBM son cuatro etapas: octree, teorema de ejes separadores, paridad de rayos y la fracción q del corte.
Duplicar τ dejó Pr en 1.0000 — las dos constantes encerradas en el LBM térmico
Un LBM térmico de una sola función de distribución ata la viscosidad y la difusividad térmica al mismo τ, y Pr queda fijado en 1. Un segundo τ lo libera.
ρ y u coinciden hasta el último dígito, pero la deformación se infla un 45 % — el reescalado de no equilibrio en el refinamiento de malla LBM
Copiar las funciones de distribución en la frontera de niveles AMR deja ρ y u exactos y duplica el esfuerzo. Aquí se mide el factor de reescalado.
Al quitar el −1/2 la viscosidad salió seis veces más grande — el Δt/2 que deja la discretización del LBM
Una integración trapezoidal y un cambio de variable dejan un Δt/2 en tres lugares distintos: la viscosidad, la velocidad y el esfuerzo. Una EDO escalar y una malla D2Q9 miden los tres.
Tres en la pared, cinco en la esquina — contar las poblaciones que pierde un nodo de frontera en LBM
Tras el streaming, el número de poblaciones vacías en un nodo de lattice Boltzmann es igual al número de celdas sólidas a su alrededor: tres en una pared plana, cinco en una esquina cóncava, una en una esquina convexa.
Metí la presión tal cual y una interfaz en reposo empezó a temblar — dos formas del forcing en LBM no ideal
Al resolver un fluido de van der Waals con lattice Boltzmann, poner la presión p en el término de fuerza o el potencial químico mu coincide en el continuo y se separa en la red.
Subir la velocidad cuesta el 27% de la difusión — el flujo sobrante del modelo de convección-difusión en LBM
Aunque D se ajuste mediante tau, el modelo de convección-difusión en lattice Boltzmann difunde como D(1−u²/cs²). Dónde pierde Chapman–Enskog el flujo sobrante y qué término fuente lo borra.
¿Adónde fue la mitad de la fuerza en LBM? — Cuatro esquemas de forcing y el 1−1/(2τ)
Comparación de los esquemas de fuerza volumétrica en lattice Boltzmann y el origen de la corrección de media fuerza
En Lattice Boltzmann la pared no está sobre el nodo — Condiciones bounce-back y Zou-He
La regla de rebote que construye una pared no-slip y dónde queda esa pared
Sobrevivir al régimen de baja viscosidad donde BGK explota — Colisión MRT en Lattice Boltzmann
Superar el BGK de tiempo de relajación único con relajación múltiple en el espacio de momentos: MRT-LBM
La entropía frena la explosión — el Lattice Boltzmann entrópico de Karlin
Estabilizar LBM con una colisión entrópica que impone el teorema H
Maxwell–Boltzmann en nueve flechas — por qué el equilibrio del LBM es un polinomio
Un truncamiento Hermite de segundo orden construye D2Q9 y ata el LBM a flujos de bajo Mach